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1. Interféromètre de Michelson Dans l'interféromètre de Michelson, \(S_P\) est une lame de verre à faces parallèles inclinée à \(45^o\) sur les miroirs \(M_1\) et \(M_2\) perpendiculaires et équidistante de ces miroirs. Le faisceau issu de \(S\) se partage en deux: une partie fait un aller-retour sur \(M_1\) et l'autre sur \(M_2\). Sur le faisceau [1], on interpose une lame \(C_P\) dite compensatrice, de même nature que \(S_P\) et qui lui est parallèle de sorte que les trajets optiques de [1] et [2] sont identiques. Ainsi les deux rayons qui vont se retrouver en \(O'\) ne pourront interférer. Si on fait pivoter \(M_2\) en \(M_3\) autour d'un axe \(C\) perpendiculaire au plan de la figure, de telle sorte que l'angle \(\theta\) soit petit, son image par \(S_P\) qui était \(M_1\) devient \(M'_3\). Le système étudié devient équivalent à un coin d'air \(\widehat{M_1M_2}\) d'angle \(\theta\). Sur ce coin d'air, il y a deux réflexions de même nature, mais en \(I\) il y a une réflexion air – verre, de sorte que: \[\delta=2~x~\theta+\frac{\lambda}{2}\] (\(2\theta\) en raison de l'aller retour dans le coin d'air).

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Dans ce cas l'image A' 1 de A 1 à travers la lame est située à l'infini. On sait en effet qu'à travers un dioptre plan, l'image d'un point à l'infini est elle même à l'infini. Dans ces conditions, à l'objet A 1 correspond, par réfraction sur le dioptre d'entrée EE' une image A 2 elle-même à l'infini. Cette dernière joue pour la face de sortie SS' de la lame le rôle d'un objet à l'infini dont l'image A' 1 se situe également à l'infini, dans la même direction que l'objet A 1 ce cas l'image A' 1 de A 1 à travers la lame est située à l'infini. Cette dernière joue pour la face de sortie SS' de la lame le rôle d'un objet à l'infini dont l'image A' 1 se situe également à l'infini, dans la même direction que l'objet A 1. Pour mémoire on peut rappeler qu'ici les points conjugués [ 7] A 1 et A' 1 constituent un couple de points rigoureusement stigmatiques. Conclusion En conclusion on notera que: L'image d'un point source à travers une lame à faces planes et parallèles est toujours de nature différente de celle de l'objet; si l'un est réel, l'autre est virtuelle, et vice-versa.

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1b les triangles AA"Y et A'A"C sont semblables, on a donc: et sachant que: La dimension et d'après (1) et (2):. Soit A. N: Exercice -2: ( 5 pts) 1. En prenant le sommet S comme origine on a: or et Donc de la relation de conjugaison on tire:. Le miroir est donc concave. 2. Construction géométrique à l'échelle. Exercice –3: (1, 5 pts) On trace le plan focal objet (image) qui passe par F (F') tel que On trace le parallèle au rayon incident qui passe par C. Celui-ci coupe le plan focal en un point B'. B' est un foyer secondaire. Le rayon réfléchi correspondant au rayon incident BI est IB' Exercice –4: (7, 5 pts) 1) Construction géométrique de A' D'après les relations de Snell-Descartes pour les deux dioptres D 1 et D 2 Au point (I), on a: n ' sin i 1 = n sin i 2 Au point (J), on a: n sin i 2 = n ' sin i 3 D'où: n ' sin i 1 = n ' sin i 3 Soit sin i 1 = sin i 3 i 3 = i 1 le rayon émergent est donc parallèle au rayon incident. 2) a) Illustration du déplacement latérale sur la construction géométrique (voir figure).

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Introduction Puisqu'une lame à faces planes et parallèles est assimilable optiquement à un milieu transparent et homogène limité par deux dioptres plans qui en sont ses deux faces, la recherche de l' image [ 1] d'un objet [ 2] à travers une lame peut être faite en considérant le problème successivement au niveau de chacun des dioptres. Examinons dans ces conditions les deux cas suivants: l'objet est ponctuel et situé à distance finie de la lame. Considérons une lame d'indice n 2 et d'épaisseur: \(\mathrm e=\overline{\mathrm{HK}}\) dont les faces EE' et SS' baignent dans le même milieu d'indice n1 tel que n 2 > n 1. Soit par ailleurs un objet ponctuel A 1 que l'on supposera réel [ 3] et qui, situé à distance finie, satisfait aux conditions du stigmatisme [ 4] approché. Son image à travers le dioptre d'entrée EE' est par suite un point virtuel A 2 tel que: \(\overline{\mathrm A_2\mathrm H}=\overline{\mathrm A_1\mathrm H}~\frac{\mathrm n_2}{\mathrm n_1}~~~~(1)~\) (formule du dioptre plan) Plaçons-nous maintenant au niveau de la face de sortie SS' de la lame.

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Lame faces parallles Faisceau parallle Faisceau divergent N = 1. 50 E = 50 mm Un rayon lumineux arrive avec une incidence I1 sur une lame à faces parallèle d'épaisseur E et d'indice N. Il y a réfraction sur le dioptre d'entrée. Le rayon émergent fait un angle I2 avec la normale à la face tel que: sin(I1) = (I2). Ce rayon arrive sur le dioptre de sortie avec cette incidence I2 et ressort de la lame avec une incidence I1 telle que (I2) = sin(I1). Le rayon émergent est donc parallèle au rayon incident. Montrer que la distance D entre le rayon incident et le rayon émergent est égale à: D = (I1 − I2) / cos(I2). Dans le cas d'un faisceau parallèle, le faisceau émergent est parallèle au faisceau incident et il est translaté de D. Stigmatisme de la lame à faces parallèles. On considère un point source A qui éclaire la lame avec un faisceau divergent. La translation d'un rayon par la lame étant fonction de l'angle d'incidence, la position du point image de A dans la lame est aussi fonction de l'angle d'incidence.

1. Chaque milieu transparent est caractérisé par son indice de réfraction n, nombre sans unité, égal ou supérieur à 1, tel que: n = c/v. c: célérité de la lumière dans le vide c = 3, 00x10 8 m. s -1 v: célérité de la lumière dans le milieu considéré 2. Vidéo L'angle d'incidence est définit entre la normale au dioptre et le rayon incident. i 1 = 90, 00 – 20, 00 = 70, 00° 3. L'angle de réfraction est définit entre la normale au dioptre et le rayon réfracté. 4. D'après la seconde loi de Descartes: (i 1) = n'(i 2) 5. Vidéo D'après le schéma ci dessus i 3 = i 2 = 38, 67° 6. Vidéo D'après la seconde loi n'(i 3) = (i 4) 7. Vidéo Le rayon est-il dévié? i 4 = 70° donc le rayon n'est pas dévié (voir schéma): les rayons incidents et émergents du prisme ont la même direction.