Mp - Champ Électrostatique | Distributeur Papier Tunisie

1 – Exercices: 35 - Rayonnement dipolaire [TD35] Sciences Physiques MP 2012-2013 Exercices: 35 - Rayonnement dipolaire 1. Influence de la foudre Un dipôle élémentaire placé en M produit les champs E et B en un point A situé à la distance r dans une direction perpendiculaire à son moment dipolaire δp(t). Les champs sont donnés avec les notations habituelles des coordonnées sphériques, par les deux expressions ci-dessous. On notera que la dérivée δ ˙p(t) doit être évaluée, à l'instant t et à la distance r, pour la valeur u = t − r de l'argument: c 1 r r2 δE = (δp + δ ˙p + 4πε0r3 c c2 δ¨p)eθ et δB = µ0 r (δ ˙p + 4πr2 c δ¨p)eϕ 1. Cours. Quel est le sens physique du remplacement de δp(t) par δp(t − r/c)? 2. Dans une région de l'espace, à définir, les champs produits par un dipôle élémentaire δp(t) dirigé selon Oz s'expriment par: Commenter ces résultats.

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I. Électrostatique I. 1. Champ électrostatique a. Loi de Coulomb b. Principe de superposition c. Lignes de champ d. Plan de symétrie e. Plan d'antisymétrie f. Invariance par rotation I. 2. Potentiel électrostatique a. Circulation et conservation b. Potentiel c. Opérateur gradient d. Surfaces équipotentielles I. 3. Théorème de Gauss a. Flux du champ électrique b. Théorème de Gauss c. Exemple: monopôle d. Tubes de champ I. 4. Dipôle électrostatique a. Définition b. Dipôles moléculaires c. Potentiel et champ électrostatiques d. Action d'un champ sur un dipôle I. 5. Distributions continues a. Distributions volumiques b. Sphère chargée c. Distributions surfaciques d. Plan infini chargé e. Condensateur plan I. 6. Équations locales a. Forme locale du théorème de Gauss b. Forme locale de la conservation de la circulation c. Rayonnement dipolaire cours mp 8. Équation de Poisson de l'électrostatique d. Équation de Laplace de l'électrostatique II. Magnétostatique II. 1. Courant électrique a. Flux de charge et densité de courant à une dimension b. Vecteur densité de courant c.

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Déterminer la vitesse v0 et l'énergie E0 de l'électron. Exprimer aussi son accélération γ0. Donner l'expression du moment dipolaire électrique p et du moment dipolaire magnétique m de ce dipôle. Préciser l'état de polarisation du rayonnement émis par l'électron dans le plan de l'orbite d'une part, et sur l'axe de révolution de cette orbite d'autre part. Exprimer la puissance moyenne P0 émise par l'électron; en déduire l'énergie perdue par révolution ∆E. 5. Calculer aussi ∆E/E et la variation ∆r/r du rayon de l'orbite par tour. Rayonnement dipolaire cours mp 2. Déterminer la loi d'évolution du rayon r de la trajectoire. Calculer la durée de vie τ de ce niveau fondamental; comparer à la période du mouvement initial; conclure. 7. Les durées des transitions 2p ֒→ 1s et 6h ֒→ 5g de l'atome d'hydrogène sont (expérimentalement) mesurées à τ2p֒→1s = 1, 6 ns et τ6h֒→5g = 0, 61 µs. Comparer au modèle ci-dessus; commenter.

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Chaque antenne (numérotée par k, avec −N k N), de hauteur h, est parcourue par le courant électrique Ik(P) = Im, k(P)exp iωt avec Im, k(P) = I0 exp (−ikφ0)); on pose λ = 2πc/ω. h z P(z) O Fig. 1 – Radar de veille On rappelle que l'expression du champ électrique élémentaire rayonné par un élément de courant Ik(P)dz localisé au niveau du point P en un point M du plan (Oxz) repéré par ses coordonnées sphériques r = OM, θ = (ez, OM) est: dE = iω 4πε0c2 sin θ r Im, k(P)dz exp i(ω(t − PM c))eθ 1. Sciences Physiques MP 201. Montrer que PM ≃ r − z cos θ dans le cadre de l'approximation dipolaire. JR Seigne Clemenceau Nantes x

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Potentiels retardés [ modifier | modifier le wikicode] Ces oscillations sont alors la cause d'un rayonnement électromagnétique. Ce rayonnement arrive au point M d'observation avec un retard τ dû au temps de propagation de l'onde électromagnétique. Les champs et potentiels observés à l'instant t en M sont la conséquence du comportement des charges à l'instant t - τ Équations des potentiels retardés On applique alors l'approximation dipolaire pour aboutir aux équations simplifiées suivantes: Équations des potentiels retardés dans le cadre de l'approximation dipolaire Dans notre cas, on suppose que le vecteur densité de courant est engendré par le mouvement des charges (c'est-à-dire qu'il n'y a pas de « courant permanent » au sens de la magnétostatique). Rayonnement dipolaire cours mp 1. Or, on peut remarquer que: Le potentiel vecteur s'exprime alors simplement en fonction du moment dipolaire associé au système. Potentiel vecteur en fonction du moment dipolaire Champ électromagnétique émis par un dipôle oscillant [ modifier | modifier le wikicode] Calcul du champ magnétique [ modifier | modifier le wikicode] Exprimons le champ magnétique à partir de l'expression du potentiel vecteur.

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Conducteur parfait VI. 2. Réflexion sur un conducteur parfait a. Onde incidente et onde réfléchie b. Courant de surface c. Onde stationnaire d. Bilan de puissance e. Conducteur réel VI. 3. Cavité électromagnétique a. Introduction b. Cavité à une dimension sans perte c. Cavité résonante VII. Émission des ondes électromagnétiques VII. 1. Ondes radio-fréquences et micro-ondes a. Antennes émettrice et réceptrice b. Dipôle oscillant c. Antennes dipolaires VII. 2. Émission, absorption et diffusion de la lumière b. Émission spontanée c. Absorption et émission induite d. Polarisation induite des atomes et molécules e. Cours de physique – CPGE TÉTOUAN. Diffusion de Rayleigh f. Indice d'un milieu continu

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