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Il faudra nécessairement prendre en compte les coûts de transport liés à la commande. Le modèle de la quantité économique de commande est très populaire dans le domaine scientifique de la gestion des stocks. Un grand nombre d'extensions de ce modèle ont été développés [ 4]. Références [ modifier | modifier le code] ↑ Wilson, R. H., A scientific routine for cost control, Harvard Business Review, 13, 1934, pp. 116-128. ↑ Harris, F. W., How Many Parts to Make at Once, Journal of Operations Research, 1913 ↑ Hax, A. C., Candea, D., Production and Operation Management, 1984, Prentice-Hall, Englewood Cliffs, NJ ↑ Andriolo, A., Battini, D., Grubbström, R. W., Persona, A., A century of evolution from Harris's basic lot size model: Survey and research agenda, International Journal of Production Economics 155 (1–3), 2014, 16–38. Portail du management
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98) La valeur est impossible par définition car cela signifierait que le petit axe est nul (ellipse dégénérée en une droite) et l'électron ne peut traverser le noyau (dans le modèle classique en tout cas). Donc la plus petite valeur entière de possible est 1. Il y a donc alors n orbites donnant le mme terme spectral. Autrement dit, il y a n fois la mme quantification d'énergie. Nous disons également que le niveau d'énergie (total) est " n fois dégénéré ". L'idée de Sommerfeld était de rendre compte de la richesse des spectres observés. De ce point de vue, les résultats sont décevants: la quantification de tous les degrés de liberté fait bien apparatre plus d'états (il faut maintenant deux nombres quantique pour spécifier complètement l'état, alors que le modèle de Bohr n'en considère qu'un) mais le degré supplémentaire ne fait qu'introduire une dégénérescence en énergie. Pour résumer ce modèle, il y a donc exactement le mme nombre de niveaux d'énergie et donc le mme nombre de transitions d'états énergétiques possibles que celui de Bohr.
). (41. 88) Pour déterminer la quantification du moment cinétique par rapport la variable radiale, nous allons nous servir d'une substitution: (41. 89) En notant simplement r ' la dérivée, l'intégrale s'écrit: (41. 90) o nous avons utilisé comme nous l'avons déj démontré. En reportant: (41. 91) dans l'intégrale du moment cinétique radial, nous obtenons (simple obtenir): (41. 92) d'o nous déduisons compte tenu de que: (41. 93) ce qui nous amène : (41. 94) et donc: (41. 95) Après quelques simplifications élémentaires nous obtenons finalement: (41. 96) o, appelé également " nombre quantique radial " peut lui tre nul! Car c'est le cas si, c'est--dire si la trajectoire est un cercle (cas particulier de Bohr). Nous introduisons alors un entier n appelé " nombre quantique principal " tel que: (41. 97) avec. Sommerfeld et Wilson montrent par l que les orbitales du modèle de Bohr doivent pouvoir tres déterminées par ces deux nouveaux nombres quantiques: Exemple: Pour nous avons deux sous-orbitales possibles: (41.
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