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Elle permet par contre d'exprimer de manière simple l' énergie élastique, et est utile pour dépouiller les résultats d' extensométrie. Par ailleurs, les directions principales sont les mêmes pour le tenseur des déformations et pour le tenseur des contraintes. Invariants du tenseur des déformations [ modifier | modifier le code] On définit trois invariants du tenseur, c'est-à-dire trois valeurs qui sont indépendantes de la base: soit, avec la convention de sommation d'Einstein:; ou encore; ou encore où e ijk est le symbole de Levi-Civita (ou symbole de Ricci). Dessin symétrique a imprimer de. Avec les déformations principales, cela devient:;;. Tenseur isotrope et déviateur [ modifier | modifier le code] On peut exprimer le tenseur des déformations sous la forme d'un tenseur isotrope E' et d'un déviateur E'': avec le tenseur isotrope, également appelé partie sphérique où I est la matrice unité, et le déviateur de déformation. On a, en utilisant la convention de sommation d'Einstein:;; où δ ij est le symbole de Kronecker.

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L'allongement relatif vaut (exprimée en distances algébriques): Sachant que et où est la composante de selon l'axe x 1, cet allongement vaut: On reconnaît un taux d'accroissement de la fonction, et si l'on se place en petites déformations, on peut remplacer ce taux d'accroissement par la dérivée de, ce qui donne: De manière plus générale: Coefficients dus au cisaillement [ modifier | modifier le code] Effet de déplacement par le cisaillement. Les autres termes ( i ≠ j) sont les, demi-variations de l'angle droit d'un petit volume de matière cubique avant déformation. Dessin symétrique lion à imprimer. En effet, un carré ABCD, où [ AB] est parallèle à x 1 et [ AD] est parallèle à x 2, se transforme en un losange AB'C'D', symétrique selon la première bissectrice du plan. La tangente de l'angle vaut:. Pour les petites déformations, on a ainsi que avec u 2 ( A) = 0. Ainsi, Si l'on considère maintenant le segment [ AD]: Une rotation n'étant pas une déformation, on peut supposer que les deux angles sont égaux, quitte à faire pivoter le losange et ainsi Note: dans l'article Déformation élastique, l'angle défini vaut le double de l'angle défini ici.

Une déformation est dite incompressible si elle s'effectue sans variation de volume en tout point du corps. En particulier, les déformations plastiques s'effectuent sans variation de volume. Déformations principales [ modifier | modifier le code] Il existe une base orthonormée telle que le tenseur des contraintes est une matrice diagonale (voir Matrice symétrique > Décomposition spectrale):. Les directions sont appelées directions principales, et les déformations ε I, ε II et ε III sont les déformations principales. Les déformations principales sont les valeurs propres du tenseur, et les directions propres, ses vecteurs propres. Dessin symétrique a imprimer du. Les valeurs propres λ vérifient l'équation où I est la matrice identité; les déformations principales sont donc les solutions en λ de cette équation. Rappelons que la trace est invariante par changement de base (voir Matrices semblables), donc et ainsi en petites déformations, la variation relative de volume vaut Contrairement aux contraintes principales, la notion de déformation principale est assez peu utilisée pour le calcul.

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