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La démonstration repose sur le fait que la divergence de cette « vitesse » dans l'espace des phases est nulle, en effet:, en utilisant les équations canoniques de Hamilton et il vient. Finalement, l'équation de conservation de s'écrit. Il ne reste alors plus qu'à développer le terme ce qui donne, on reconnait finalement dans le terme de gauche l'expression de. On peut utiliser les équations canoniques de Hamilton en les remplaçant dans l'équation précédente:, on obtient le résultat, où désigne les crochets de Poisson. En mécanique quantique [ modifier | modifier le code] D'après le principe de correspondance, on peut rapidement en déduire l'équation de Liouville en mécanique quantique: d'où on déduit: Ici, est l' opérateur hamiltonien et la matrice densité. Parfois cette équation est aussi nommée l'équation de Von Neumann.
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En mécanique classique On utilise les coordonnées généralisées ( q, p) [ 1] où N est la dimension du dispositif. La densité de probabilité est définie par la probabilité de rencontrer l'état [ 2] du dispositif dans le volume illimitétésimal. Quand on calcule l'évolution temporelle cette densité de probabilité ρ ( p, q), on obtient: On utilise alors les équations canoniques de Hamilton, en les remplaçant dans l'équation précédente: d'où: en utilisant les crochets de Poissons. Démonstration On considère l'équation de continuité d'un dispositif conservatif: or le second terme vaut [ 3]: On obtient bien: En mécanique quantique D'après le principe de correspondance, on peut rapidement en déduire l'équation de Liouville en mécanique quantique: d'où on déduit: Ici, est l' opérateur hamiltonien et ρ la matrice densité. Quelquefois cette équation est aussi appelée l'équation de Von Neumann.
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Amer. Math. Soc, 1925 ( lire en ligne) Références [ modifier | modifier le code] (en) Cet article est partiellement ou en totalité issu de l'article de Wikipédia en anglais intitulé « Liouville's theorem (differential algebra) » ( voir la liste des auteurs). (en) Daniel Bertrand, « Review of "Lectures on differential Galois theory" by Andy R. Magid », Bull. Soc., vol. 33, n o 2, 1996 ( lire en ligne) (en) Alister D. Fitt et G. T. Q. Hoare, « The closed-form integration of arbitrary functions », Math. Gazette, 1993, p. 227-236 ( lire en ligne) (en) Keith O. Geddes (en), Stephen R. Czapor et George Labahn, Algorithms for Computer Algebra, Boston/Dordrecht/London, Kluwer Academic Publishers, 1992, 585 p. ( ISBN 0-7923-9259-0, lire en ligne) Joseph Liouville, « Mémoire sur l'intégration d'une classe de fonctions transcendantes », J. reine angew. Math., vol. 13, 1835, p. 93-118 ( lire en ligne) Joseph Liouville, « Remarques nouvelles sur l'équation de Riccati », J. math. pures appl., 1 re série, vol.
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D'autres démonstrations possibles reposent indirectement sur la formule intégrale de Cauchy [ 2]. Premier énoncé Soit une fonction entière f, qui soit bornée sur C. Dans ce cas, il existe un majorant M du module de f. L'inégalité de Cauchy s'applique à f et à tout disque de centre z et de rayon R; elle donne:. Si on fixe z et qu'on fait tendre R vers l'infini, il vient:. Par conséquent, la dérivée de f est partout nulle, donc f est constante. Second énoncé On suppose que la fonction entière f est à croissance polynomiale. L'inégalité de Cauchy est de nouveau appliquée au disque de centre z et de rayon R:. À nouveau, en faisant tendre R vers l'infini, il vient: Par primitivations successives, la fonction f est une fonction polynomiale en z et son degré est inférieur ou égal à k. Le théorème peut être démontré en utilisant la formule intégrale de Cauchy pour montrer que la dérivée complexe de f est identiquement nulle, mais ce n'est pas ainsi que Liouville l'a démontré; et plus tard Cauchy disputa à Liouville la paternité du résultat.
Le corps K = C ( x) des fractions rationnelles à une variable, muni de la dérivée usuelle, est un corps différentiel; son corps des constantes s'identifie à C.